어떻게 빛을 조작 할 수 있습니까? 질량도없고 전하도 없습니다. 그 문제에 관해서는 또한 색이나 약한 전하가 없습니다. 운동 방향을 바꿀 수있는 방법이없는 것 같습니다.

블랙홀

일반 상대성 이론은 어떻게 질량이 시공간에서 곡률을 생성 할 수 있는지를 설명합니다. 질량이 충분하면 크게 휘어집니다. 빛은이 곡률을 따를 것입니다. 왜냐하면 빛은 곡선 형 시공간에서 구부러 질“직선”이 될 것이기 때문입니다. 블랙홀의 Schwarzschild 반경에서 탈출 속도는 빛의 속도입니다. 즉, 블랙홀에서 곧바로 멀어 지려고하는 광자는 빛의 속도로 움직이지만 더 이상 얻지 못할 것입니다.

물론 닫힌 궤도가 아닙니다. Jerry Schirmer가 주석에서 지적했듯이 닫힌 궤도는 $ r = 3M $에서 발생합니다. 여기서 $ M $는 블랙홀의 질량입니다. 이 궤도의 문제는 그것이 불안정하다는 것입니다. 모든 섭동은 광자를 블랙홀에서 멀리 보내거나 특이점으로 나선형으로 나아갈 수 있습니다. 어느 쪽이든 닫힌 궤도에서 깨집니다.

광자는 에너지를 가지고 있기 때문에 시공간 곡률도 생성합니다. 따라서 움직이는 광자는 비록 아주 작지만 중력파를 방출합니다. 그러나 궤도가 영원히 닫히는 것을 방지하기에 충분한 섭동입니다. 이것은 궤도를 따라 질량 밀도가 일정하도록 단단한 빛의 고리를 사용하여 방지 할 수 있습니다. 그러면 중력파가 방출되지 않습니다.

블랙홀의 호킹 온도가 주변 우주의 온도와 정확히 일치하지 않으면 (우주 마이크로파 배경을 생각해보십시오), 블랙홀은 커지거나 줄어들 것입니다. 이것은 궤도의 반경을 변경하고 또한 궤도를 도는 광자를 영원히 방지합니다.

이 모든 것이 매우 불안정하며 작동하지 않습니다.

도 참조 :

• https://en.wikipedia.org/wiki/Schwarzschild_radius
• https://en.wikipedia.org/wiki/Kruskal%E2%80%93Szekeres_coordinates

Wave Optics

또 다른 가능성은 빛의 굴절을 사용합니다. 광학 밀도가 다른 광학 매체 (다른 굴절률 $ n $)가있는 경우 빛도 구부러집니다. 이것이 렌즈가 작동하는 방식입니다. 렌즈를 올바르게 설정하면 빛을 굴절시켜 경로를 돌아볼 수 있습니다. 거울 세 개를 설치하고 빛을 삼각형으로 빙글 빙글 돌게 할 수도 있습니다!

광섬유는 좀 더 정교하고 광학 밀도의 기울기가있어 부드럽게 빛을 비출 수 있습니다. 곡선 주위.

양자 전기 역학

양자 전기 역학에서는 광선과 다른 광선의 작은 상호 작용이 있습니다. 빛 자체는 전하가 없지만 가상 전하 페르미온과 결합하여 총 4 개의 광자를 결합하는 폐쇄 루프를 생성 할 수 있습니다. 특정 구성에서 주변에 충분한 빛이 있으면 그로 광선을 구부릴 수 있습니다. 그러나 이것은 어떤 실험에서도 실현할 수없는 것 같습니다.

참조 :

• https://en.wikipedia.org/wiki/Euler%E2%80%93Heisenberg_Lagrangian

The Point?

댓글에서 또 다른 유효한 문제가 제기되었습니다. 이 상황이 성공적으로 설정 되었으면 작동하는지 어떻게 알 수 있습니까? 광자를 관찰하려고하면 변경됩니다. 외부로 무언가를 방출하면 (산란광, 중력파) 시간이 지남에 따라 에너지를 잃고 궤도를 떠납니다.

댓글

• 굴절이나 반사를 통해 루프를 생성하여 시스템에 빛을 넣으면 영원히 거기에 머무를 수 있습니까?
• 예, 거의 문제는 빛이 빠져 나가지 않기 때문에 볼 수 없다는 것입니다. . 실제로 작은 손실 (지지 재료의 약간의 가열)도 있습니다.
• 모든 사실적인 거울과 광섬유에는 약간의 손실 / 감쇠가 있으므로 대답은 아니요입니다. 블랙홀을 사용하면 Schwarzschild 반경에 설정을 시도 할 수 있습니다. 그런 다음 무언가 (입자, 우주 마이크로파 배경 복사)가 블랙홀로 떨어지거나 Hawking 복사가 허용하지 않는 한 영원히 지속될 수 있습니다. 수축. 첫 번째 경우, 당신의 빛은 특이점을 향해 나선형으로 나아갈 것이고, 후자의 경우 그것은 자유롭고 탈출 할 것입니다. 따라서 현실적으로 영원히 할 수는 없습니다.
• 광선의 닫힌 궤도는 수평선이 아니라 $ r = 3M $입니다. 하지만 안정된 궤도는 아닙니다. $ r = 2M $에서 나가는 광선, 즉 수평선에있는 광선은 고정 좌표 점에 영원히 유지되지만 궤도를 도는 것은 아닙니다.
• @JerrySchirmer : 지적 해 주셔서 감사합니다. 충분히 생각하지 않았습니다. 고정 된 광자는 탈출 속도가 빛의 속도가 될 때 예상되는 것과 정확히 일치하지만 광자가 고정되어있을 정도로 너무 많이 휘어진 시공간은 내 상상을 어렵습니다.

추가 정보 및 @Jerry Schirmer가 잘못되었음을 수정 한 수정 된 버전입니다. 그는 광자 구에 맞았습니다.

이것은 블랙홀 (BH) 근처에서 빛 궤도를 도는 것과 실제로는 다른 중력장에서해야하는 대답의 일부로 확장됩니다. 실제로 BH 근처에 폐쇄 된 빛 궤도를 가질 수 있으며 그것이 무엇을 나타내는지는 흥미 롭습니다. 당신은 또한 우주론에서 닫힌 빛의 곡선을 가질 수 있지만, 모든 경우가 아니라 특정한 경우에만 가능합니다.

구형 (정적, Schwarzschild) BH 주위에는 빛이 궤도를 돌 수있는 한 가지 가능한 방법이 있습니다. 거리 R = 3/2 $ R_s $ = 3M, M은 BH 질량 및 $ R_s $ BH의 수평선 또는 Schwarzschild 반경. @Jerry Schirmer가 그의 의견에서 올바르게 지적했습니다. 그 반경에있는 구를 광자 구라고하며, 수평으로 움직이는 거리에있는 광자는 궤도를 돌고 돌아올 것입니다. 더 가까이 있거나 더 멀리있는 것은 빛에 대한 가능한 폐쇄 궤도가 아닙니다.

https://en.m.wikipedia.org/wiki/Photon_sphere

의 Wikipedia에서 수학 및 물리학을 참조하세요.

또한 Kerr BH (정지, 회전)의 경우 유일한 원형 궤도가 적도 평면에 있고 BH 회전을 따라 그 반대 방향으로 두 개의 가능한 다른 궤도가 있음을 알 수 있습니다 (수학적으로 유도하지는 않음). .

그러나 질량과 충분한 운동량을 가진 물체는 광구 내부로 들어가도 타원형 궤도로 나올 수 있습니다. 또한 가속 관찰자 (예 : 자유 낙하가 아닌 로켓 모터가 폭발하는 물체) 멀리), 광자 구 내부에있을 수 있고 방사형 거리를 유지하거나 날아갈 수 있습니다.

그러나 광자 구에서 안쪽으로 보내진 모든 광자 (또는 빛)는 BH로 떨어지고 외부로 보내지는 모든 광자 광자 구 내부에 있지만 수평선 외부에서는 영구적으로 탈출합니다.

이 빛의 궤도는 안정적이지 않으며 약간의 차는 빛이 수평선으로 들어가고 약간 바깥쪽으로 차면 빠져 나갑니다.궤도는 오래 가지 않을 것입니다.

BH가 아닌 경우 광자 구의 거리를 궤도에 두려면 몸체 외부에 있어야합니다. 그래서 당신은 BH 주위에 그 궤도를 가질 수 있지만 그것은 작고 밀도가 높은 중성자 별 밖에서도 발생할 수 있습니다. 나는 중성자 별 주위에 작은 기회가 있고 그 광자 구체가 중성자 별의 표면 밖에 있고 분명히 수평선이 없다는 것을 읽었습니다.

다른 중력 조건에 관해서는 공간 하이퍼 서페이스가 3 개의 구체로 닫힌 우주 론적 솔루션을 가질 수 있습니다. 즉, 우주에 대한 아인슈타인 방정식에 대한 닫힌 양의 곡률 Robertson Walker 솔루션입니다. 그 해결책은 가장 평탄한 우주를 나타내는 데이터에 의해 선호되지 않지만 불확실성이 완전히 배제하지는 않습니다. 광선이 우주를 돌아서 뒤로 돌아올 것입니다. 만약 당신이 그 여행을 충분히 오래 기다렸다면 “당신 자신을 봅니다. 아래 DVORAK의 의견에서 편집 됨 그가 지적한 것처럼 우주는 빛이 돌아 다니기에는 너무 빨리 팽창하고 있으며 심지어 폐쇄 된 우주도 있습니다. 아마도 유일한 방법은 일부 지역이나 경계가 다른 지역에 연결된 토폴로지가 아닌 사소한 우주 일 것입니다. , 예를 들어 평평한 PacMan 토폴로지에서. 편집을 종료합니다.하지만 은하 또는 성단의 가능한 여러 이미지에 대한 천문학적 검색이 아직 남아 있으며 이는 기하학이 원인임을 나타낼 수 있습니다. 물론 그러한 발견은 없었습니다.

영화 성간에는 물리적으로 반 정도의 BH 시뮬레이션 이미지가 있습니다. 그것은 다른 이야기입니다. 우리는 주위에 빛을 보지만 그것은 광자 구체가 아닙니다. 어떻게 생겼는지 아래를 참조하십시오. 에있는 PSE 질문 및 답변에서 가져온 것입니다. 영화 인터 스텔라의 블랙홀 묘사는 무엇을 의미합니까? BH의 중심을 통과하는 디스크는 주위를 도는 물질의 축적 디스크입니다. 매우 에너지가 넘치고 충돌이 많고 매우 뜨겁습니다. 원은 BH 뒤에있는 광원의 이미지입니다. 그것들은 주위를 구부립니다. 우리는 다른 실제 천문학적 무거운 물체의 이미지에서 그것들을 봅니다. 그러나 일반적으로 잘 정의되어 있지 않고 때로는 그 뒤에있는 같은 몇 개의 별의 여러 이미지 만 보입니다.

또한 여기를 참조하십시오. http://hubblesite.org/explore_astronomy/black_holes/encyc_mod3_q11.html 바로 아래에있는 영화에서보다 이상화 / 영화 효과와 유사하게 BH가 빛을 굴절시킬 수있는 방법

댓글

• 보다 직관적으로 추측 할 수있는 Fermat ‘의 원리는 들어오는 빛이 블랙홀 주위에 위성으로 전달되는 것을 방지합니다.
• 어떻게 할 수 있는지 설명해 주시겠습니까? 그럴까요?
• Fermat 원리는 빛이 한 방향으로 길을 가다 보면 반대 방향으로 가면 같은 길을 지나게됩니다. 따라서 빛이 닫힌 궤도를 수행하는 경우 외부에서 접근 할 수 없습니다.
• ” 광선이 우주를 돌아 뒤로 돌아옵니다. you “-어, 아니, 우주가 너무 빨리 팽창하고 있습니다.
• 사실, 기하학이 허용하지만 팽창은 허용하지 않습니다. 편집하겠습니다. 감사합니다 @Jan Dvorak

민코프 스키가 아닌 시공간에서 발생하는 공간적으로 닫힌 가벼운 경로는 이미 Bob Bee s Answer 및 Martin Ueding의 답변 에 의해 자세히 설명되었습니다. 그래서 저는 flat, Minkowskian 시공간에서 무손실 유전체 매체에 대한 Maxwell의 방정식에 전적으로 근거한 답에 초점을 맞출 것입니다.

이 경우 답은 가장 확실합니다. 예-기본적으로 광섬유 루프의 아이디어이며 이론적으로는 완벽한 무손실 방식으로 할 수 있습니다 . 아이디어가 처음에 보이는 것처럼 이상하거나 훌륭하지 않습니다. 실제로 속삭이는 갤러리 모드라고하는 공명 공동 모드 의 특별한 경우입니다. 2 차원 ( ie 페이지에서 $ z $ 방향으로 무한 범위, $ z $-번역 불변 대칭) 유전체 구조를 아래에 스케치했으며이를 분석하겠습니다. 아래의 원통형 극좌표에서; 원환 체로 구부러진 원형 단면 광섬유에 대해 유사한 토론이 개최되고 토 로이드 좌표 로 분석되지만 훨씬 더 많은 작업이 가능합니다. 아래의 문제는 물리적 원리를 잘 보여줍니다.

왼쪽의 구조는 저 굴절률 영역으로 둘러싸인 유한 반경의 고 굴절률 링이고 오른쪽은 완벽한 도체로 둘러싸인 유전체 영역입니다. 귀하의 질문에 대한 합리적인 해석은 “아래에 표시된 것처럼 링에 접하는 Poynting 벡터 $ \ mathbf {S} $ 또는 실질적으로 극각이 증가하는 방향으로 필드를 설정할 수 있습니까?”라고 생각해야합니다.

답은 (이것을 더 아래로 보여주는 방법을 스케치합니다) 확실히 그렇습니다. 당신이 끝내는 것은 구조의 속삭이는 갤러리 모드입니다. 즉 왼쪽 구조에서 포인팅 벡터 포인트는 링 채널 (큰 구조 한계에서)에 접하고 두 구조에서 필드입니다. “모든 위상은 $ e ^ {i \, \ nu \, \ varphi} $로 다양합니다. 여기서 $ \ nu $는 정수입니다. 링이 올바른 위상 속도를 위해 많은 파장 폭인 경우 매우 큰 것입니다.

요점은 이러한 모드가 Maxwell 방정식의 정확한 솔루션이라는 것입니다. 따라서 광섬유를 구부릴 때 빛을 잃어 버릴 것이라는 잘 알려진 사실과이 정사각형이 어떻게 정사각형인지, 특히 왼쪽 위의 장치?

첫째, 이것들은 사용하기에 실용적인 장치가 아닙니다. 빛을 들어 오거나 꺼낼 방법이 없습니다. 둘째, 손실은 실제로 굴곡에서 발생하지만 이러한 이상화 된 구조에는 방사가 방출되는 곳 근처의 웨이브 가이 딩 구조로 다시 결합되는 공진 조건 (아래에서 스케치 한 고유 값 방정식으로 나타남)이 있습니다. 장치의 정확한 모양과 공진 주파수에 대한이 모양의 조정으로 인해 방사형 방향으로 손실이없고 전력이 전혀 전달되지 않습니다. 일정한 곡률 굽힘에는 설명 된 것과 같은 모드가 있다는 것은 잘 알려져 있지만 무손실 굽힘을 위해 이것을 활용하려면 굽힘에 액세스 할 수 있도록 곡률이 변경되는 섬유를 따라 전환 영역이 있어야하며 곡률이 변경되는 이러한 지점에서 방사가 방출됩니다. 참조 :

William L Kath & G.A Kriegsmann, “Optical Tunnelling : Bent Fibre-Optic Waveguides의 방사선 손실”, IMA J. App. 수학. 41 (2) : 85-103 · 1988 년 1 월

기기 완벽하게 전도하는 장벽은 빛이이 구조를 떠날 방법을 분명히 남기지 않기 때문에 오른쪽에있는 것은 덜 신비 롭습니다. 빛은 완벽한 도체에서 무한정 반사 될 수 있으며, 장치의 반경이 파장에 비해 크면 Poynting 벡터는 극각이 증가하는 방향으로 거의 정확히 모든 곳에서 발생합니다.

솔루션 스케치

Riemann-Silberstein 표기법 (기본적으로 이전 작업에서 필요한 모든 방정식을 해제 할 수 있기 때문입니다!); 이 표기법에서 필드 변수는 $ \ mathbf {F} _ \ pm = \ mathbf {E} \ pm i \, c \, \ mathbf {B} $ 엔티티의 양의 빈도 부분입니다. Maxwell curl 방정식은 두 개의 분리 방정식이됩니다.

$$ i \, \ partial_t \ mathbf {F} _ \ pm = \ pm c \, \ nabla \ times \ mathbf {F} _ \ pm \ tag {1} $$

몇 가지 지저분한 작업을 통해 $ \ mathbf {F} = e ^ {i \, \ nu \, \ varphi- 형식의 솔루션으로 이러한 문제를 해결할 수 있습니다. i \, \ omega \, t} \, (F_r (r), \, F_ \ varphi (r), \, F_z (r)) $ 여기서 원통형 극좌표를 사용합니다. $ \ nu $는 필드를 단일 값으로 만드는 정수 및 :

$$ F_r (r) = \ frac {1} {r} \ left (a \, H_ \ nu ^ + (k \, r) + b \, H_ \ nu ^-(k \, r) \ right) \ tag {2a} $$ $$ F_ \ varphi (r) = \ frac {i} {\ nu} \ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} \, r} (r \, F_r (r)) \ tag {2b} $$ $$ F_z (r) =-\ frac {i \, k} {\ nu} r \, F_r (r) \ tag {2c} $$

여기서 $ H_ \ nu ^ \ pm (k \, r) = J_ \ nu (k \, r) \ pm i \, Y_ \ nu ( k \, r) $는 Hankel 함수입니다 ($ e ^ {\ pm i \, k \, r} $, 의 점근 적 동작으로 인해 “inwards”및 “outwards”Hankel 함수라고 부르는 것을 좋아합니다. 즉 내부 및 외부 전파 파동에 대한 접근 방식). $ \ nu = 0 $ 케이스도 제외합니다.이 경우 위상은 $ \ phi $에 따라 달라지지 않습니다. ie 이것은 웨이브가 링 주위를 돌아 다니는 솔루션이 아닙니다. 왼쪽 / 오른쪽 원형 편광 솔루션 $ \ mathbf {F} _ + $ / $ \ mathbf {F} _- $를 (1)의 $ + $ / $-$ 대안으로 각각 $ k $를 양수 또는 음수로 만들어 (2)에서.

왼쪽에있는 장치의 경우 다음과 같이 진행합니다.

인터페이스에서 접선 필드 구성 요소의 연속성은 $ G () 함수의 연속성과 동일합니다. r) = r \, F_r (r) $ 및 $ \ mathrm {d} _r (G (r)) $ 모든 인터페이스.

링 내의 중앙 영역에서 통합 상수 $ a $ 및 $ b $는 원점에서 Neumann (제 2 종 Bessel 함수) 로그 분기점을 취소하는 것과 같으므로 해가 물리적으로 합리적이므로 $ J_ \ nu (k \, r) $ 형식의 해를 가정합니다. 고 굴절률 영역과 외부 영역에서는 $ G (r) = a_ {co} \, H_ \ nu ^ + 형식의 해를 가정합니다. (k_ {co} \, r) + b_ {co} \, H_ \ nu ^-(k_ {co} \, r) $ 및 고 굴절률 ( “core”) 영역 및 $ G (r) = a_ “클래딩”영역의 {cl} \, H_ \ nu ^ + (k_ {cl} \, r) + b_ {cl} \, H_ \ nu ^-(k_ {cl} \, r) $.

두 인터페이스 각각에서 $ G (r) $ 및 $ \ mathrm {d} _r G (r) $의 연속성 조건은 적분 상수 $ a_ {co} $ 및 코어 $ a_ {cl} $의 $ b_ {co} $ 및 클래딩의 $ b_ {cl} $

이 방정식은 복잡하더라도 간단하게 풀 수 있습니다.

이제 $ | a_ {cl} | = | b_ {cl} | $, Poynting 벡터의 방사형 구성 요소 ($ \ mathrm {Re} \ left (-i \ sqrt {\ frac {\ epsilon} {\ mu}} (\ mathbf {F}) _ + \ times \ mathbf {F} _ + ^ *-\ mathbf {F} _- \ times \ mathbf {F} _- ^ *) \ right) $, Riemann-Silberstein 표기법) 다음 거듭 제곱의 방사형 성분 사라지고 우리는 구조의 속삭이는 갤러리 모드가 있습니다. 멀리서 구조 안팎으로 전력이 전달되지 않습니다. 위의 $ a_ {cl} $ 및 $ b_ {cl} $에 대한 표현식에 부과 된이 조건은 $ k $에 대한 고유 값 방정식을 정의합니다. 이러한 속삭이는 갤러리 모드가 존재하는 특정 주파수 만 있습니다. 이러한 주파수에서 Poynting 벡터는 고 굴절률 채널에 접합니다. 이러한 주파수에서도 횡면에 통합 된 포인팅 벡터도 고려되지 않습니다.

또한 그러한 공진의 수는 한정되어 있습니다.

항상 통합 솔루션이 있습니다. 이 경우 Maxwell 방정식 솔루션은 멀리서 구조를 통해 지속적으로 전력이 전달되는 경우를 나타냅니다. 도파관은 전원이 멀리 떨어져있는 필드에 잠기 게됩니다.

The device on 오른쪽이 분석하기 더 쉽습니다. 여기서 방사형 전기장 성분은 도체에서 사라져야합니다. $ k $에 대한 고유 값 방정식을 $ J_ \ nu (k \, R) = 0 $로 제공합니다. 여기서 $ R $는 도파관의 반경입니다. $ \ nu $의 매우 큰 값, 필드는 외부 도체 근처에 집중되고 Poynting 벡터는 실제로 높은 필드 영역의 도체에 거의 완벽하게 접선입니다.Mathematica와 같은 방식으로이 고유 값 방정식을 수치 적으로 푸는 것은 쉽습니다. 예를 들어, 고유 값 방정식 $ J_ {500} (k \, R) = 0 $의 해는 $ k \, R = 514.859311690494 $입니다. 독자는 $ F_r (r) = \ frac {1} {r} J_ {500} \ left (k \, \ frac {r} {R} \ right로 정의 된 모드의 포인팅 벡터 플롯을 만들도록 초대 받았습니다. ) $ in (2).

“Sagnac 효과”(및 관련 효과)는 모든 광학 자이로 스코프는 빛을 루프로 주변 및 주변에 보냅니다.

따라서 링 레이저 자이로 일반적으로 빛이 주위를 돌아 다니는 3 개의 거울 삼각형으로 설정됩니다. 예를 들어 에너지를 잃습니다. 거울은 완벽하지 않지만 “레이저”이기 때문에 에너지를 얻습니다 (보상).

IFOG , 빛은 아마도 1km 정도의 광섬유 루프를 돌고 있습니다. 그들은 명백한 실제적인 이유로 루프를 실제로 닫지 않습니다. 그들은 빛을 넣고 빼기를 원합니다. . 점진적으로 섬유에 흡수됩니다. 완벽한 것은 없습니다. 이전과 마찬가지로 원칙적으로 증폭 (예 : EDFA)을 루프에 넣고 루프를 닫아 빛이 영원히 돌아 다니는 것을 상상할 수 있습니다. (그러나 이것은 실제로는 유용한 작업이 아닙니다.)

속삭이는 갤러리 마이크로 공명기 . 다시 말하지만 빛은 영원하지는 않지만 돌아 다닙니다. 몇 킬로미터를 돌면서 대부분 흡수되었습니다.

(빛이 물질과 상호 작용할 때마다 약간의 흡수가있을 것입니다. 완벽한 것은 없습니다.)

포토닉스에서 링 공진기 (RR) 와 마이크로 토 로이드는 이. 그러나 RR의 경우 링에 연결되는 빛은 처음에 빛을 연결하는 데 사용 된 포토 닉 와이어에 다시 연결되며이 두 예 모두 고유 한 손실 문제가 있습니다. 결국 캐비티에서 에너지를 고갈시키는 모든 재료에 적용됩니다.

이것은 Caltech에서 제작 한 마이크로 토 로이드 사진입니다.

이것은 빛이 레이저를 사용하여 마이크로 토 로이드에 어떻게 결합되는지에 대한 사진입니다.

미코토 로이드 및 링 공진기는 센서 및 분자 감지기에 매우 유용합니다. 이러한 장치에 대해 더 자세히 알고 싶다면 먼저 결합 모드 이론을 읽고 이해하는 것이 좋습니다. D. Marcuse와 A. Yariv의 작업에서 좋은 참고 자료를 찾을 수 있습니다.

이러한 공동에서 광자의 수명을 결정하는 것은 Q-Factor라고합니다. 이러한 링 공진기 및 기타 장치를 연구하는 연구원은 이러한 장치에서 광자의 수명을 늘리기 위해 가능한 한 높은 Q- 팩터를 얻기 위해 열심히 노력합니다. RF 포토닉스 백과 사전