끈 이론의 기본 방정식?

나는 이것에 오랫동안 관심을 가져 왔지만, (QM과 상대성에 대한 합리적인 이해를 가진 엄격한 아마추어로서 말하는) 인상은 슈뢰딩거 방정식이나 아인슈타인의 필드 방정식과 같은 것은 없다는 것입니다. 끈 이론. 끈 이론은 행동 (끈 세계 시트의 영역)을 기록하고이를 사용하여 (고전적인) 운동 방정식을 찾고 이들의 일관된 양자화를 찾으려고 노력함으로써 개발됩니다 (어딘가에 초대칭으로 구축). 그런 다음 섭동 이론을 사용하여 불가능할 정도로 복잡하고 어려운 방정식을 푸십시오. 내가받는 인상 (외부인으로서의 NB)은 사람들이 다양한 각도에서 다양한 방식으로 공격 해 왔기 때문에 우리가 스트링 이론으로 알고있는 것은 GR과 같은 우아한 단일체가 아니라 실제로 많은 겹치는 비트라는 것입니다. .

내가 읽은 최고의 비 괴상한 소개는 David McMahon의 String Theory Demystified 입니다. 당신이 이것을 통해 작업한다면 당신은 그것이 어떻게 모두 합쳐 졌는지에 대한 아이디어를 얻을 수 있습니다. 비록 그것이 당신과 저를 여전히 현장에서 실제로 일하는 사람보다 훨씬 부족할 것입니다. 제가 준 아마존 링크 책에서 선택한 장을 읽을 수 있으며 어떤 경우에도 “매우 저렴한 초침입니다.

댓글

• 문자열 이론은 다음을 사용하여 공식화됩니다. Feynman '의 역사 형식에 대한 요약입니다. 기본 방정식은 경로 적분 일뿐입니다. 어떤 의미에서 문자열을 어렵게 만드는 것은 우리가 '이 경로 적분에 어떤 변수를 사용해야하는지 잘 이해하지 못합니다.

여기서 말하고 싶은 것은 user1504의 코멘트와 관련이 있습니다.

Lenny Susskind가 이 및 이 강의에서 설명했듯이 입자의 산란 거동을 설명하는 것은 거의 끈 이론의 정의입니다. 따라서 산란 진폭에 대한 공식은 어떤 식 으로든 이론을 정의하는 기본 방정식으로 간주 될 수 있습니다. 매우 개략적으로, 산란 진폭 $ A $를 계산하는 방정식은 다음과 같이 쓸 수 있습니다.

$$ A = \ int \ limits _ {\ rm {period}} d \ tau \ int \ limits _ {\ rm {surfaces}} \ exp ^ {-iS} \ Delta X ^ {\ mu} (\ sigma, \ tau) $$

예를 들어 두 개의 문자열이 다시 연결되고 분할되는 과정을 고려하면 하나는 두 개의 개별 문자열로 시작하고 끝나는 모든 월드 시트 $ \ Delta X ^ {\ mu} (\ sigma, \ tau) $에 통합합니다. 두 번째 적분은 $ d \ tau $ 문자열이 결합되는 모든 가능한 기간 동안 수행되어야합니다. 액션 $ S $는 예를 들어

$$ S = \ int d \ tau d \ sigma \ left [\ left (\ frac {\ partial X ^ {\ nu}} {\ partial \ tau} \ right) ^ 2-\ left (\ frac {\ partial X ^ {\ nu}} {\ partial \ sigma} \ right) ^ 2 \ right] $$

정보 들어오는 입자와 나가는 입자 자체는 여전히 첫 번째 방정식에서 누락되었으며 추가 곱셈 요소 (정점 연산자)를 포함하여 손으로 삽입해야합니다.

$$ \ prod \ limits_j e ^ {ik_ {j_ \ mu} X ^ {\ mu} (z_j)} $$

이 인자는 $ k $ 파동 벡터를 갖는 입자를 나타내고 $ z $는 주입 위치입니다 (예 : 최종적으로 통합되어야하는 문제를 단위 디스크로 등각 변환)

설명

• 수신 / 발신 입자 (정점 연산자) " 수동으로 제출 "하지만 당연히 주 운영자의 서신을 고려할 때